PROTECCIÓN FRENTE A DESPRENDIMIENTOS 69 Para el cálculo de las fuerzas de impacto en la Tabla 2, ΔP se fijó en ΔP = γ. ν2 para flujos de detritos lodosos, y en detritos lodosos y granulares. Como se muestra en la figura 6, las fuerzas que actúan durante los flujos de detritos granulares son aproximadamente un 70% mayores que las que actúan durante los flujos de detritos, según [1]. Si no se consideran los valores propuestos por Armanini, las fuerzas que actúan durante los flujos de detritos granulares podrían ser aproximadamente un 50% mayores. 2.2.- Desbordamiento, análisis a partir de los valores medidos en Illgraben La primera oleada en mayo de 2006 [9], que provocó el calce y, por tanto, inició el proceso de llenado de la barrera, tuvo un caudal de hfl ≈ 1 m, con una apertura basal hd, de medio metro (figuras 7 y 8). Se utilizó un coeficiente de reducción de la presión dinámica para flujos de detritos lodosos con ΔP ≈ 0,7. γ. ν2. La altura de la barrera entre los diferentes niveles de relleno se redujo desde hb 4 m a hb’ = 3 m. Las fuerzas de impacto se resumen en la Tabla 3. Se estima que las solicitaciones están distribuidas aproximadamente por igual a lo ancho de la barrera. Si la barrera está completamente llena, el flujo de detritos se desborda, además el material detrítico acumulado (relleno), actúa como una carga distribuida continua (en la dirección del flujo) debido a la carga vertical σ, y como una carga distribuida debido a su esfuerzo cortante σ. Los parámetros σ y τ se midieron en Illgraben [7] en el momento del desbordamiento utilizando la balanza. FASE DE LLENADO FHYD (kN/m) FDYN (kN/m) FTOT (kN/m) 1 4 5 9 2 18 10,8 28,8 3 50 10,8 60,8i completamente lleno 72 10,8 82,8i desbordamiento 72 + 64 σ = 20, τ = 1,3 136i itambién actúa sobre los cable de soporte superiores e inferiores para eventos granulares, correspondientes a la onda de flujo reflejado. Para eventos lodosos con densidades muy bajas y altas velocidades, Armanini [1] establece que el componente de presión hidrodinámica es ΔP ≈ 0,7. γ. ν2, considerando un factor (reducción). Para flujos de detritos granulares, que fluyen más lentamente porque predominan las fuerzas de fricción, se selecciona un factor (incremento) dinámico ΔP ≈ 2. γ. ν2. Como resultado, aumenta la diferencia entre las fuerzas que actúan durante los flujos de Fig. 6. Distribución de fuerzas para 3 m/s (izquierda) y 5m/s (derecha): comparación de eventos lodosos y granulares, con y sin factores de 0,7 y 2,0 según Armanini (izquierda) [1]. Tabla 3. Cargas de flujo de detritos durante un flujo de lodos en fases de llenado individuales [9]. Fig. 7 Distribución de fuerzas al inicio del proceso de llenado (izquierda) y al inicio de la etapa de desbordamiento (derecha) [9]. Fig. 8 Ejemplo de desbordamiento (izquierda) y estado final tras el fenómeno de sobrepaso (derecha) en Illgraben.
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